孔口和缝隙流量资料VIP专享VIP免费

2．4液流流经孔口和缝隙的流量孔口根据它们的长径比l/d可分为三种：1）薄壁孔：l/d＜0.5；2）短孔：0.5＜l/d＜4；3）细长孔：l/d＞4时。2.4.1孔口流量1．薄壁孔口流量•完全收缩当孔前通道直径与小孔直径之比d1/d≥7时，流束的收缩作用不受孔前通道内壁的影响；•不完全收缩当d1/d＜7时，孔前通道对液流进入小孔起导向作用。对孔前通道断面1－1和收缩断面2－2之间的液体列出伯努利方程：wpvghpvghp22222211112121式中，h1=h2；因v1<>h和l>>h。设两端的压力分别为p1和p2；压差为=p1-p2。微小的平行六面体bdxdy，其左右两端所受的压力分别为p和p+dp，上下两侧面所受的摩擦切应力为别为。1）平板缝隙中的流速分布由牛顿液体内摩擦定律得：dxdpdyud122对y积分两次得：21221CyCydxdpu式中，为积分常数。利用边界条件：y=0处，u=0；y=h处，u=，得21CC、0u;0,221CdxdphC（2.43）bdxbdydppbdxdpbdy)()(则在水平方向上的平衡方程为：此外，液流作层流时压力p只是x得线形函数，即：lplpplppdxdp1221把这些关系分别代入式（2.43）并考虑到运动平板有可能反方向运动，可得：yuuyyhlpu0)(2此方程为液体在平行平板缝隙中的流速分布为2）液体在平行平板缝隙中的流量003000[()]2122hhhqudAbudyuupbhhyyybdypbhlhl此式为液体在平行平板中的流量方程在时，平行平板缝隙间才不会有液流通过。)6/(20lphu1）平板移动的方向和压差方向相同时取“+”号；2）方向相反时，取“-”号。""号的含义：0ulpbhq1234）当平行平板两端没有压差时（=0）：pbhuq20通过缝隙的流量与缝隙值的三次方成正比，这说明液压元件内缝隙的大小对其泄漏量的影响是很大的。3）当平行平板间没有相对运动时（=0）：由此，便可得出如下结论：缝隙h愈小，泄漏愈小。但是，h的减小会使液压元件中的摩擦功率损失增大。将圆环缝隙沿圆周方向展开，就相当于一个平行平板缝隙。因此，只要用来代替平行平板缝隙中的宽度b，就可以得到内外表面之间有相对运动的同心圆环缝隙流量公式：d21203dhupldhq当相对运动速度=0时，即为内外表面之间无相对运动的同心圆环缝隙流量公式：0upldhq123（2.50）2．圆环缝隙流量圆环缝隙有同心和偏心两种情况，它们的流量公式不同。1）流过同心圆环缝隙的流量例2.9如图2.24所示，柱塞直径d=19.9mm，缸套直径D=20mm，长l=70mm，柱塞在受力F=40N作用下向下...