辐射防护的基本概念1．β射线与物质的相互作用：?电子的能量损失：?电离损失——快电子通过靶物质时，与原子的核外电子发生非弹性碰撞，使物质原子电离或激发，因而损失其能量，这与重带电粒子情况相类似。电离损失（电子碰撞能量损失）是β射线在物质中损失能量的重要方式。?辐射损失——这是β粒子与物质原子的原子核非弹性碰撞时产生的一种能量损失。当带电粒子接近原子核时，速度迅速减低，会发射出电磁波（光子），这种电磁辐射叫轫致辐射。?电子的散射；β粒子与靶物质原子核库仑场作用时，只改变运动方向，而不辐射能量，这种过程称为弹性散射。由于电子的质量小，因而散射角度可以很大（与α粒子相比，β粒子的散射要大得多），而且会发生多次散射，最后偏离原来的运动方向。同时，入射电子能量越低，及靶物质的原子序数越大，散射也就越厉害。β粒子在物质中经过多次散射其最后的散射角可以大于90°，这种散射成为反散射。?β射线的射程和吸收；2．γ射线与物质的相互作用：?光电效应——γ光子与靶物质原子相互作用，γ光子的全部能量转移给原子中的束缚电子，使这些电子从原子中发射出来，γ光子本身消失。?康普顿效应（又称康普顿散射）——入射γ光子与原子的核外电子发生非弹性碰撞，光子的一部分能量转移给电子，使它反冲出来，而光子的运动方向和能量都发生都发生了变化，成为散射光子。?电子对效应——γ光子与靶物质原子的原子核库仑场作用，光子转化为正-负电子对。?相干散射——低能光子（hν〈〈m0c2〉与束缚电子之间的弹性碰撞，而靶原子保持它的初始状态。碰撞后的光子能量不变，即电磁波波长不变，称汤姆逊散射或相干散射。?光致核反应——大于一定能量的γ光子与物质原子的原子核作用，能发射出粒子，例如（γ，n）反应。但这种相互作用的大小与其它效应相比是小的，所以可以忽略不计。?核共振反应——入射光子把原子核激发到激发态，然后退激时再放出γ光子。★探测器分类几类探测器气体探测器电离室脉冲电离室电流电离室累计电离室正比计数器G-M计数管闪烁探测器NaI(Tl)单晶γ谱仪半导体探测器金硅面垒半导体探测器高纯锗（HPGe）探测器锂漂移硅探测器原子核乳胶固体径迹探测器气泡室火花放电室多丝正比室切伦科夫计数器热释光探测器3．气体探测器特点：以气体为探测介质。历史：在核物理发展的早期，它们曾经是应用最广的探测器，50年代以后，由于闪烁计数器和半导体探测器的发展，才逐步被取代。优点：制备简单，性能可靠，成本低廉，使用方便等。气体探测器是利用收集辐射在气体中产生的电离电荷来历探测辐射的探测器。因此，探测器也就是离子的收集器。它通常是由高压电极和收集电极组成，常见的是两个同轴的圆柱形电极，两个电极由绝缘体隔开并密封于容器内。电极间充气体并外加一定的电压。辐射使电极间的气体电离，生成的电子和正离子在电场作用下漂移，最后收集到电极上。电子和正离子生成后，由于静电感应，电极上将感生电荷，并且随它们的漂移而变化。于是，在输出回路中形成电离电流，电流的强度决定于被收集的离子对数。电离室脉冲电离室记录单个辐射粒子，主要用于测量重带电粒子的能量和强度；按输出回路的参量，脉冲电离室又可区分为离子脉冲电离室和电子脉冲电离室。电流电离室记录大量辐射粒子平均效应，主要用于测量X，γ，β和中子的强度或通量、剂量或剂量率。它是剂量监测和反应堆控制的主要传感元件。累计电离室电离室的大小和形状，室壁和电极的材料以及所充的气体成分、压强都要根据辐射的性质、实验的要求来确定。例如，测量α粒子能量的电离室，须要足够大的容积和气压，以便使α粒子的径迹都落在灵敏区内。对γ射线强度作相对测量时，为了提高灵敏度，室壁材料宜用高原子序数的金属，其厚度略大于室壁中次级电子的射程。作绝对γ剂量测量时，须用与空气或生物组织等价的材料作电极和室壁。脉冲电离室所能记录的带电粒子数目不能过大，否则脉冲将重叠，甚至无法分辨。因此，在大量入射粒子的情况下，只能由平均电离电流或累积的总电荷来测定射线的强度，即电流电离室和累计电离室。4．闪烁探测器核辐射与某些透明物质相互作...
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