动力气象作业1～5章第一章大气边界层12.假定在近地层中,雷诺应力Tzx为常数，混合长，并且在下边界z=0处，，试求风随高度的分布.解: ∴∴∴…………①对①式积分3.已知由于湍流摩擦引起的边界层顶部的垂直速度为（1)试推出正压大气中，由于湍流摩擦引起的二级环流对天气尺度涡旋的旋转减弱时间的公式。（2)若湍流系数k=8m2/s，f=104s1，涡旋顶部w=0的高度为10km，试计算为多少？解：(1）正压大气的涡度方程简化形式：——设∴…………①当z=H时对①积分 f为常数∴∴动力气象作业1～5章2∴∴(2） k=8m2/sf=10-4s1—H=10km∴6.在某地测定平均风速随高度的分布，得到如下结果,假定风速分布对数规律，试计算z0,u及T0(去卡曼常数为0.40).高度（m）平均风速(m/s）73.9223。300.302.40得出右表：0.041。41解:引入对数坐标系令则通过zx(m）(m/s）y73。921。94623。300。6930。302。40—1.2040.041.41-3.219带入前两组值∴15。在定常、均匀的气流中，铅直方向处于静力平衡的空气质点受到水平气压梯度力、水平地转偏向力和水平摩擦力的作用，假定后者与风速矢方向相反、大小成比例，试求风压场之间的关系,并作图说明。解： 定常均匀的流场满足静力平衡即：科氏力湍流摩擦力气压梯度力动力气象作业1～5章3∴第二章大气能量学1.推出Ekman层中动能消耗公式。解:Ekman层中与不平衡,存在,大尺度运动中,空气微团做准水平运动，所以用p坐标。①对①两边同点乘，得②摩擦耗散项:③在Ekman层中，湍流粘性力耗散动能所以，④代入④式所以，对于单位截面积气柱，从地面到边界层顶的动能耗散为⑤在Ekman层中，设,风速与x轴平行，三力平衡且得：⑥将⑥代入⑤中，⑦令，利用Ekman层中的风俗分布表达式：⑧将⑧代入⑦中，因为所以动能消耗将⑧代入，得2。简述发展槽在实际大气能量转换中的作用.因为温度槽落后于高度槽，如下图,气压槽槽前吹西南风，暖空气向北做上升运动，槽后吹西北风,冷空气向南做下沉运动，即，4平均有效位能向涡动动能转化，即发展槽的作用。温度槽3.简述斜槽在实际大气能量转换中作用。斜槽如图所示气压槽动力气象作业1～5章4急流轴所以,斜槽的性质:与正相关，即即斜槽使涡动动能向平均动能转化。4。简述大型涡旋在实际大气能量循环中的作用.表示由涡旋运动引起的某个纬带内热量的净输送量，通过大型涡旋,温度槽落后于高度槽的水平发展槽，引起的热量输送，使得向转化.通过大型涡旋运动，温度槽落后于高度槽的发展槽中的垂直运动，使得向转化.通过大型涡旋运动,斜槽引起的扰动量输送，使向转化。通过大型涡旋运动的扰动摩擦作用,使涡动动能耗散，使向转化。；；；所以大型涡旋在实际大气能量循环中起着重要作用。1.52.20.31.9第三章大气波动1。对于波动方程证明：令x-ct=y证明f（x-ct)是它的一个解。∴故f（x—ct）是波动方程的一个解。,v=v’，w=w'.，又考虑运动是水平无辐散的，且没有摩擦力，试将水平运动方3．在p坐标系中，若：u=程和涡度方程线性化.解：p坐标系中不计摩擦力的水平运动方程：动力气象作业1～5章5将u=，v=v’，w=w’。分别代入方程中 根据微扰法的基本假定得：,，,,，∴ 将，,，代入2式中得：代入6式：∴线性化的水平运动方程组：: 又 u=，,v=v’，水平无辐散∴∴线性化的涡度方程为:22.证明p坐标系中水平运动且水平无辐散的涡度方程可写为:其中为流函数。证明：p坐标系水平运动方程为：动力气象作业1～5章 已知水平无辐散，即，可以引入流函数，6∴令：带入上式中33。对于浅水重力波,如果表面高度扰动表示为：和u’的位相关系。解：线性化后的连续方程为：试求相应的速度扰动。对于向东传播的波，讨论h'将带入上式得:（设积分常数为0）对于向东传播的浅水重力波，c>u时，纬向风场扰动与高度场扰动同位相。38。已知有下列动力学方程组(1)如果，v=v’,，其中基本气流，并且满足地转关系。设扰动速度与y无关，试将运动方程线性化，并证明线性化涡度方程为（采用平面近似）:(2)求波动的相速和群速，并指出这种波动的名称和基本性质。（3）讨论波动能量传播的特点，解释此波只有上游效应的原因.解：（1）由其中采用平面近似： ∴,，，v=v’，同时利用３式和涡...
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