第一章电磁现象的普遍规律1） 麦克斯韦方程组是整个电动力学理论的完全描述。1-1) 在介质中微分形式为来自库仑定律，说明电荷是电场的源，电场是有源场.来自毕—萨定律，说明磁场是无源场.来自法拉第电磁感应定律，说明变化的磁场能产生电场。来自位移电流假说，说明变化的电场能产生磁场.1-2) 在介质中积分形式为， ， , 。2）电位移矢量和磁场强度并不是明确的物理量，电场强度和磁感应强度,两者在实验上都能被测定。和不能被实验所测定，引入两个符号是为了简洁的表示电磁规律。3)电荷守恒定律的微分形式为。4）麦克斯韦方程组的积分形式可以求得边值关系,矢量形式为，,,具体写出是标量关系，，,矢量比标量更广泛，所以教材用矢量来表示边值关系.例题（28 页）无穷大平行板电容器内有两层线性介质,极板上面电荷密度为，求电场和束缚电荷分布。解：在介质和下极板界面上，根据边值关系和极板内电场为 0,得.同理得。由于是线性介质,有，得,。在两个介质表面上，由于没有自由电荷，由得介质 1 和下表面分界处，有介质 2 和上表面分界处，有5）在电磁场中， 能流密度为, 能量密度变化率为。 在真空中， 能流密度为。能量密度为。6) 在电路中，电磁场分布在导线和负载周围的空间。负载和导线上的消耗的功率完全是在电磁场中传输的,而不是由导线传送的。例（32 页）同轴传输线内导线半径为，外导线半径为，两导线间为均匀绝缘介质(如图所示)．导线载有电流，两导线间的电压为。忽略导线的电阻，计算介质中的能流和传输功率。解:以距对称轴为的半径作一圆周,应用安培定律得，有。设导线电荷线密度为，应用高斯定理得，有.能流密度为。设导线间电压为，有。传输功率为.第二章 静电场1）在静电场时，电场不变化导致磁场不变化，有。麦氏方程变为和。由于的无旋性，就引入了电势，即。这样，求解静电场问题就变为简单:电场量满足（1）泊松方程；（2）边值关系；（3）边界条件（介质或导体）。2） 对电荷分布不随时间变化的体密度， 在介质为的空间中, 其电场总能量为.例题 （41 页) 求均匀电场的势。解： 选空间任意一点为原点，设该点的电势为，则任意点处的电势为由于可以看为无限大平行板电容产生，因此不能选.选，择有例题（46 页）两同心导体求壳之间充满良种介质，左半球电容率为,有半球电容率为（如图）。设内球带电荷，外球壳接地，求电场分布。解:在两介质分界面上有边值关系，。内导体球壳电荷为，边界条件为。设左...
