流体流动阻力VIP专享VIP免费

返回1.5流体流动阻力1.5.1直管阻力1.5.2局部阻力1.5.3流体在管路中的总阻力返回1.5流体流动阻力直管阻力：流体流经一定直径的直管时由于内摩擦而产生的阻力；局部阻力：流体流经管件、阀门等局部地方由于流速大小及方向的改变而引起的阻力。1.5.1直管阻力一、阻力的表现形式返回流体在水平等径直管中作定态流动。f222212112121Wpugzpugz返回21uu21zz21fppW若管道为倾斜管，则)()(2211fgzpgzpW流体的流动阻力表现为静压能的减少；水平安装时，流动阻力恰好等于两截面的静压能之差。返回二、计算直管阻力的通式由于压力差而产生的推动力：4π221dpp流体的摩擦力：dlAFπdldppπ4π)(221dlW4f2822fudluW令28u定态流动时返回——直管阻力通式（范宁Fanning公式）其他形式：——摩擦系数（摩擦因数）则22fudlWJ/kg压头损失gudlh22fm压力损失22fudlpPa该公式层流与湍流均适用；注意与的区别。pfp返回三、层流时的摩擦系数max21uu221max4)(Rlppu速度分布方程2dR22132)(dlupp2f32dlup又——哈根-泊谡叶（Hagen-Poiseuille）方程返回2f32dluW能量损失层流时阻力与速度的一次方成正比。26426432222fudlReudluddluWRe64变形：比较得返回四、湍流时的摩擦系数1.因次分析法目的：（1）减少实验工作量；（2）结果具有普遍性，便于推广。基础：因次一致性即每一个物理方程式的两边不仅数值相等，而且每一项都应具有相同的因次。返回基本定理：白金汉（Buckinghan）π定理设影响某一物理现象的独立变量数为n个，这些变量的基本因次数为m个，则该物理现象可用N＝（n－m）个独立的无因次数群表示。湍流时压力损失的影响因素：（1）流体性质：，（2）流动的几何尺寸：d，l，（管壁粗糙度）（3）流动条件：u返回,,,,,fldufp物理变量n＝7基本因次m＝3无因次数群N＝n－m＝4ddludup,,2f无因次化处理式中：2fupEu——欧拉（Euler）准数即该过程可用4个无因次数群表示。返回d——相对粗糙度dl——管道的几何尺寸udRe——雷诺数根据实验可知，流体流动阻力与管长成正比，即dRedlup,2f2ff,udRedlpW或),(dRe返回莫狄（Moody）摩擦因数图：返回（1）层流区（Re≤2000）λ与无关，与Re为直线关系，即,即与u的一次方成正比。dReλ64uWffW（2）过渡区（2000